随笔

Dec 27th

@椰子笔谈 | 969次浏览(views)

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公交车上的老人

　　加拿大和美国一样是个汽车王国，人们出行百分之九十左右靠驾车，靠公交出行的只占很少一部分，所以公交车的人一般很少，即使偶尔遇到拥挤的时候，乘客们也很少“心领神会”地向车厢后部走，得靠司机广播疏导才行。

　　我刚从国内过来，自然继承了国内的“好习惯”，每次上车都是下意识地就往车厢后部钻。这天上学的时候，人有点多，我照常向后走，发现倒数第二排竟然有个空位，心中还没来得及惊讶，却发现自己正在注视着座位上一个没喝完的矿泉水瓶子。坐在旁边的一位正在玩手机的男生见我想要坐下，连忙说：“那个瓶子不是我的。”便低下头继续玩手机。

　　我正开始犹豫，只见坐在最后一排的一位老者一面一字一顿地说：“不要紧，我们都不知道是谁的，”一面主动把水瓶子拿到手里，“我等会就下车了，顺便可以处理了它。”我一面道谢，一面瞥了瞥老者的样子：衣服略显脏破，胡子拉渣，但却一直面带笑容，好像吃了开心果一样。他点头接受了我的道谢，继续和身边的女士聊天。

　　我埋头想白天的功课，没仔细听他们对话的内容，只知道老者经常边说边爽朗地大笑。深秋低低的阳光也随着公交车行驶方向的改变，间歇地照进来。过一会儿，报站说“大学医院”站到了。老者吃力地拿着瓶子站起来，一边慢慢地抓着把手往门口处走，一边继续一字一顿地说：“我得下车了。享受这一天吧！”还没来得及等女士回答，他又重重地补上一句，“享受每一杯咖啡吧！”我正要琢磨着这句话的含义，只听随着公交车低沉的轰鸣声，老者的身影很快消失不见了。

　　我在大学医院站的后一站下车，于是按了下车铃，正要起身，刚才和老者聊天的女士忽然对我说：“刚才那位老先生是我的邻居。很好的一个人，但最近得了很严重的疾病，丧失了全身感觉，随时有生命危险，必须定期去医院做检查。他特别爱喝咖啡，但因病失去了味觉，已经不能品出咖啡的味道了。”“呃——”我一时张口结舌，“真遗憾…… 但他人很阳光，不是吗？”“很有趣？嗯，大概是。”女士没听清楚我的话，把“阳光”(sunny)误听为是“有趣”(funny)了。“不，我说他很阳光。”我加重了语气。

　　这时，公交车到站了。我向女士道了声日安，匆匆下车了。车站正好在大学山脚下，山上已濒临寒冬的肃杀景象，最后几棵即将退色的红叶树，在低低的阳光下显得格外鲜艳。

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Lovejoy彗星华丽谢幕

Dec 25th

@星闻星语 | 921次浏览(views)

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　　在与太阳那近乎致命的亲密接触之后，Lovejoy彗星再次奔向那遥不可及的深空。根据SLOOH组织设在智利的望远镜拍摄的照片显示，Lovejoy彗星的核区已经变得狭长，这是彗星瓦解的征兆之一；与此同时它那条长15-20度的大尾巴仍然挂在黎明的天空中，只是越来越淡，不知道这是不是它的谢幕之作呢？在此之前，我们先欣赏占据最佳欣赏位置的STEREO-A探测器的大作吧！

STEREO-A探测器的HI1照相仪在12月11-22日间所有影响的动画，256x256像素分辨率

　　以上是256x256像素的小分辨率动画。由于稍大一些的512x512像素原画质动画就有30M之大，所以我就不直接把它放在页面上轰炸各位的小猫了。想观看的筒子请猛击这里。最后，我还必须鼎力推荐宇航员在国际空间站上拍摄的视频（点击前往NASA有关页面）—— 毫无疑问，他们是占据最佳观测位置的人了！

SOHO探测器AIA304、C2和C3叠加影像，显示Lovejoy彗星即将通过“鬼门关”前的样貌

Lovejoy彗星涅槃重生轰动天文圈

Dec 22nd

@一图胜千言 | 1,922次浏览(views)

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　　彗星C/2011 W3 (Lovejoy)按预报在12月16日通过了近日点。作为1970年后首颗在地面上发现的克鲁兹族掠日彗星，Lovejoy彗星在没过近日点前就已经得到相关领域科学家及天文爱好者的关注，甚至有人认为Lovejoy彗星可以复制1965年池谷-关彗星的伟业，能达到-10等以上。在掠日彗星研究领域颇有名望的美国太空署K. Battams博士和约翰霍普金斯大学M. Knight博士则估计其最大亮度在-3到-4等之间，这一估计事后被证明比较准确。然而，由于彗星近日点几乎就在太阳表面，几乎所有人都一致认为Lovejoy彗星将无法在百万度的高温中幸存。

　　然而，大大出乎所有人意料的是，Lovejoy彗星居然几乎毫发无损地通过了“鬼门关”！美国宇航局、欧洲空间局和日本宇宙航空研究开发机构(JAXA)在轨运行的SOHO、STEREO、SDO、PROBA和Hinode探测器都记录到了Lovejoy彗星优雅地全身而退的壮丽景象。如同科学史上每一个出乎意料的发现一样，Lovejoy彗星顽强地与太阳“对视”的景象在地球上紧盯着电脑屏幕的人们之中引起了轰动！在科学家们宣布的“死亡时间”过后6个小时，抛去旧尾巴的Lovejoy彗星神奇地再度在屏幕上出现，并迅速长出一条更加漂亮的新尾巴。K. Battams博士说自己原先的预测是个“极大的错误”之后说，“这不仅仅是有新闻价值，也不仅仅是十分有趣，这是完全彻底的不可思议！”著名天文学家J. Bortle也评价道，“我深信我们正在目睹的是彗星史上最不寻常的一幕。”

　　我处理和收集了部分由太空探测器拍摄到的壮观画面，在这里公布。由于探测器和地球间数据传输问题，预计过几日原始数据传输完整之后还可以有更多画面公布。这几天南半球已经有许多爱好者拍摄到Lovejoy彗星的长尾在日出前冉冉升起的奇特景象（视频已放在本地；原地址：http://vimeo.com/34007626），如果正好有在南半球的朋友，可要好好把握这个机会。估计Lovejoy彗星目前仍有2-3等的亮度，其彗尾长度据报告在15-20度之间。

SOHO探测器AIA304、C2和C3叠加影像，显示Lovejoy彗星即将通过“鬼门关”前的样貌

SOHO探测器LASCO C3照相仪在14日-18日之间的动画，显示Lovejoy彗星涅槃重生的壮观过程，中间的小白圈代表太阳

SOHO探测器LASCO C2照相仪在15-16日间的动画；C2视场比C3要小，可观察更靠近太阳的区域

STEREO/SECCHI COR-1B记录下Lovejoy彗星通过近日点时的壮观景象。STEREO-B和SOHO的位置不太一样，因此直接观察到了Lovejoy彗星“甩尾”的景象，这在彗星史上可是第一次。来源于Sungrazing Comets。

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流星体燃尽机理

Dec 21st

@学而时习 | 567次浏览(views)

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流星体燃尽(ablation)机理

讲师：Oleg I. Belkovich

　　我们大家都知道，流星是流星体与大气摩擦发光产生的现象，绝大多数的流星体在这一过程中被燃尽，但有极少数的流星体没有燃尽就落到了地面，它们被称为陨石，于是每次流星雨时便会有半开玩笑的笑话：小心被流星砸中啊。然而，这似乎的确只是个笑话而已：到目前为止，历史上已知的陨石事件没有一个能被确认来自已知的流星雨。合理的解释是，根据脏雪球模型，绝大多数流星带都源自彗星核喷发出的物质：密度介于0.2-1g \cdot cm^{-3}的水冰-岩屑混合物；脏雪球模型在这些物质成为流星时同样适用。如果我们将一个随便捏成的雪团扔到火炉边，最可能出现的情况是它将不断分解成更多的小雪团，直到最终融化。同样，一个满足“脏雪球模型”的流星体在与大气分子撞击产生高温时，也将不断分解成更多的“小脏雪球”，直到最终燃尽。只有足够巨大的致密流星体才可能在不满足“解体后燃尽”的命运，落到地球上成为陨石。

　　为了能定量地观察流星体燃尽的过程，我们必须将打遍天下无敌手的武器——数学——拿出来。首先，我们从气象学上常用的压高公式开始：

p(h) = p(h_0)\exp(-\int_{h_0}^{h}\frac{dh}{H})

其中H = \frac{RT}{\mu g}是“特征高度”，R=8.314 J/mol \cdot K是波尔兹曼常数，T是温度，\mu = 29g/mol是空气分子质量，g是万有引力常数。压高公式的本质是气压与高度的关系。由于流星现象一般出现在80-120公里的高度上，可以近似地认为T是常数，因此上式化为

p(h) = p(h_0)\exp(-\frac{h-h_0}{H})

　　通过大气环流模型可以确定H大致在5.6-5.8km之间。

　　气压和流星有什么关系呢？关系可大了。气压本质上是竖直方向上空气分子浓度的积分，如果浓度太低，那流星体碰撞到的空气分子的数量不足，自然在亮度上就要打折了；这就是为什么理论计算认为火星上的流星雨普遍偏小而金星上的流星雨普遍偏大的缘故。各位有兴趣去金星上看流星雨吗？

　　现在我们要介绍流星尾迹的离子化(ionization of the trail)。这是个极其重要的概念，尤其是在雷达流星技术上。即使是在日常观测中，大家也会对带着明亮尾迹的漂亮流星惊叹不已的。由于流星体的速度极高，和大气摩擦剧烈，因此在其路径上会产生自由电子。自由电子的产生率和流星体的截面及气压成正比。流星路径上每单位长度的自由电子数称为电子线密度，以\alpha表示。显然，根据观测经验，我们可以猜想出如下的电子线密度的变化：由0开始增加到极大值后缓慢回落，最后在某个大于0的值突然下降到0。或者这么说：电子线密度是个与高度有关的函数，即：\alpha (h) = \alpha _{max} \cdot z(h)。为了减少变量，我们将h标准化，引入相对高度t = \frac{h-h_{max}}{H}（其中h_{max}是\alpha _{max}对应的高度）。函数z(t)看起来如下面这个样子：

　　上图称为流星燃尽的“经典光变”，详情可参考Herlofson (1948, Repts. Prog. Phys. 11, 444)。不过，在实际观测中，电子线密度的值还和流星体的天顶距有关，显然天顶距越大，电子线密度越低。以\chi为天顶距，则可以看出\alpha _{max \chi} = \alpha _{max} \cos \chi，其中\alpha _{max \chi}代表观测者所见的实际电子线密度。

　　显然，根据上式，流星在某一时刻的电子线密度只取决于一个变量：\alpha _{max}。理论推出这个值的大小以目前技术水平来说几乎是不可能的，因此我们只能用观测方法给出它的定义：

\alpha _{max} = 4.03 \times 10^{14} \cdot \frac{m(v-8.15)^3}{H}

　　注意以上单位：流星质量m的单位是千克，速度v的单位是千米每秒，但特征高度H的单位是千米，而最终结果的单位是m^{-1}。

　　综合以上各式，可以得出电子线密度与高度的关系式：

\alpha _{max} = 4.03 \times 10^{14} \cdot \frac{m(v-8.15)^3}{H} \cdot \cos \chi \cdot z(\frac{h-h_{max}}{H})

单位仍然是m^{-1}。

　　以上我们将流星轨迹当作一条线段来看。但实际上，流星轨迹不能假设为一系列的点组成的，因为每个“点”实际上会随着时间的推移而变得弥散。这一弥散过程是满足一个不断变宽的高斯函数的。取以流星体中心为原点的极坐标，距离原点r处的自由电子密度与时间的关系式可以表示为：

n(r,t) = \frac{\alpha(h)}{\pi(r_0^2+4D_at)} \cdot \exp(-\frac{r^2}{r_0^2+4D_at})

其中有两个参数：初半径r_0和弥散系数D_a，分别代表零时刻的半径和弥散的速率。这仍然只能用经验公式来定义：

r_0 = 1.65 \cdot (\frac{v}{40})^(\frac{1}{2}) \cdot \exp (\frac{h-95}{2H})

D_a = 13.2 \cdot \exp (\frac{h-95}{H})

其中速度v的单位是千米每秒，特征高度H和高度h的单位是千米，r_0和D_a的单位分别是m和m^2 \cdot s^{-1}。

　　最后我们介绍“特征高度”的概念。从观测者的角度，对于某一流星群的成员，它们都具有几乎一致的密度、速度和天顶角。通过观察\alpha (h)式可以注意到，选取一个最小的\alpha _{max}，等价于选取一个最大的h。这是什么意思呢？简单来说，流星体是不能无止境地小下去的，肯定有一个极限（这个极限对应于质量为10^{-8}g的流星体），超过这个极限之后，流星体就不能产生观测者能观测到的流星现象了（注意，并不是说它不产生流星现象了，只是观测者没有能力观测到而已）。选取这个极限等价于选取\alpha _{max}的最小值，也等价于选取h。我们将这个h=h_0称为“特征高度”(characteristic height)。由于电子线密度与天顶角有关，对于观测者来说的特征高度显然也与天顶角有关，经验公式为：

h_{0,\chi} = h_{0,0}-0.35H \cdot \ln \cos \chi

其中h_{0,\chi}代表观测者所见的特征高度，h_{0,0}代表理想条件（辐射点在天顶）的特征高度。以上公式对于质量小于下限或致密流星体也成立。

　　由于流星群的成员之间具有相同的速度、密度和天顶角，显然，每一个流星群都有一个固定的特征高度。雷达作为最灵敏的观测手段，可以观测到在特征高度上达到“最亮”的流星（即：质量恰在下限的流星体）；稍大一点的流星体有足够的物质被燃烧，因此达到“最亮”的高度低于特征高度，故可以被略微不灵敏的探测手段（比如摄像或者目视）观测到。质量达不到下限的流星体无法进入燃尽过程，因此最终会以液态到达地面。有关特征高度的实际测定，可参考Evans (1954, MNRAS, 114, 63) Sect. 5。

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流星带基础理论

Dec 20th

@学而时习 | 826次浏览(views)

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按：与电动力学火拼之后，终于可以腾出时间来阅读四个月来导师塞来的一叠论文了，其中有一份2005年比利时“雷达流星交流会”的学习材料，由若干篇短小的综述组成，共计130页，比较全面地介绍了流星、尤其是雷达流星方面的理论入门，有些内容还是蛮有意思的，于是我决定学习的同时也将笔记记在博客上，供有兴趣的朋友参考。

流星带(meteor stream)基础理论

讲师：Oleg I. Belkovich

　　每一流星雨都来自于某一特定的流星带（英文meteor swarm或meteor stream，国内似未有标准译法，有翻译为“流星群”的，但个人认为不妥，故译为“流星带”），这便是我们讨论的出发点。流星带系由其母体喷洒出的微粒组成的带状微粒流，在与母体相似的轨道上围绕太阳运转。若流星带与地球轨道相交，则地球在穿过流星带时，部分微粒会落入大气层中形成流星，由于其速度矢量几乎完全一致，在地面观测者看来便是反向延长线交于同一点（严格来说是一个比较小的区域）的流星雨现象。

　　即使是一般大众也知道流星有亮暗之分，不同流星雨的亮暗比例也有所不同。简单来说，亮流星对应大颗粒，暗流星对应小颗粒。大小颗粒在流星带中是不是随机分布的呢？非也。于是我们要涉及到第一个物理概念：坡印廷-罗伯逊效应(Poynting-Robertson effect)。

　　看到坡印廷的名字立即让我想到电磁学里的坡印廷矢量。不错，这个效应和坡印廷矢量（或者说是能流矢量）有关，但理解起来还是挺容易的。我们在雨中骑车的时候，理论上雨滴是会对我们造成阻力的（当然这个阻力比空气阻力小太多了，可以忽略不计，除非雨特别大）。在真空的宇宙中，自然不会有空气阻力，但来自太阳的电磁波这时造成了另一种阻力，使得在轨道上运动的物体的角动量略微减小。对于大的物体，比如行星、宇宙飞船等，这一效应可以忽略不计；但对于微粒来说，这一效应就比较明显了。因此可以显然做出一个定性的推断：对越小的微粒，这一效应就越明显。坡印廷-罗伯逊效应的强度可以用以下公式表示：

F_{\rm PR} = \frac{r^2 L_{\rm s}}{4 c^2}\sqrt{\frac{G M_{\rm s}}{R^5}}

其中F_{\rm PR}代表物体的受力，r代表颗粒物直径，L_{\rm s}代表太阳光度，M_{\rm s}代表太阳质量，R代表颗粒物的轨道半径，G和c分别代表万有引力常数和光速。可以看出，F_{\rm PR}与r^2成正比。对于上述公式的详细推导可以参阅 Guess (1962, ApJ, 135, 855) 。

　　由于万有引力是与r^3成正比，可以证明对于小的物体而言，F_{\rm PR}更为显著。同时F_{\rm PR}与R^{-2.5}成正比，与万有引力定律比较可以注意到，在R较小时F_{\rm PR}的效应会更显著。由于角动量守恒，这一效应将使得颗粒的轨道偏心率变小。因此，坡印廷-罗伯逊效应的结果是：流星云会变得越来越“弥散”，外围是较大的颗粒物，而内侧则是较小的颗粒物，地球可能可以在短时间内（比如几天之内）分别穿过较大和较小颗粒物占多数的部分。如果流星带具有一定的倾角，那倾角较高的是较大的颗粒物，倾角较底的是较小的颗粒物；对于这种情况，地球可能只能穿过流星带中，某一直径的颗粒较多的部分；因为其他直径颗粒在“上面”（或者下面）。

　　很好。现在我们知道颗粒物是有大有小的，而且它们并不是随机分布的；换句话说，当地球穿越某一流星带的时候，不同直径的颗粒物的数量比并不是一成不变的，更不要说不同流星带之间的差异了。总之，为了能构造一个流星带模型出来，我们首先需要的就是不同直径的颗粒物的数量比。回忆微积分里定义某个参量的办法，我们将定义质量比s定义如下：设微粒的质量分布函数为p(m)质量介于m和m+dm之间的微粒数与m^{-s}成正比。因此，直径大于m_{0}的颗粒的数量可以通过以下算式得出：

\frac{N(m_{0})}{N(m_{total})} = \frac{\int_{m_{0}}^{\infty} p(m) dm}{\int_{0}^{\infty} p(m) dm} = (\frac{m_{0}}{m_{total}})^{1-s}

　　由于微粒的数目显然和流星流量密度定义相同，因此

\frac{Q(m_{0})}{Q(m_{total})} = (\frac{m_{0}}{m_{total}})^{1-s}

其中Q(m)代表质量在(m,+\infty)之间的微粒的流量密度。通过取对数消去指数项，可以注意到\lg Q(m)和\lg m呈线性关系，其斜率为1-s。这对于以后的讨论很有益。

　　然而，实际观测中s用的并不多，较常用的是星等m（对于目视观测）或者电子线密度\alpha（对于雷达观测）。在目视观测中，r（注意这里的m,r不能和常用的质量、半径混淆）被定义为族群指数(population index)，意为每增加一个星等，流星增加的倍数。根据 Koschack & Rendtel (1990, WGN, 18, 118) 的结果，s,r之间的关系为

-(1-s) = 2.3 \lg r

其中系数2.3是普森公式的2.5乘上一个经验系数得来。

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中央联合教堂正厅全景 摄影：Mike Maloney/London Community News

LCO 11/12乐季“少年独奏家”音乐会预告

Dec 18th

@天籁之音 | 825次浏览(views)

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　　11月6日我作为演奏员参加了伦敦社区乐团本乐季首场音乐会。听众比我想象中的多很多。担任独奏的克罗兹曼同学也毫不怯场，以现象级的发挥演奏了德沃夏克的《大提琴协奏曲》，赢得全场观众起立致敬。必须要说，这一荣耀是他完全应得的，无论从技术到表现力而言，我觉得都可以达到唱片级水准。随后乐队演奏了约瑟夫·苏克的《神话》，但发挥没有排练和彩排时好。

　　我因为没有晚礼服，当天便穿了唐装黑裤出场，虽然大家都表示很赞，但毕竟有点奇怪，毕竟这算是西方的正式场合。不过，热心的摩尔先生借给我一套相当漂亮的晚礼服（其实按他的话，算是永久租借了），感谢他们！在接下来的这场音乐会里，我就可以穿晚礼服出场了。

指挥林恩·英格劳 摄影：Mike Maloney/London Community News

乐团和卡米隆·克罗兹曼在演奏德沃夏克的大提琴协奏曲，大家能找到我不？ 摄影：Mike Maloney/London Community News

中央联合教堂正厅全景 摄影：Mike Maloney/London Community News

　　伦敦社区乐团每年12月都会举行一场“少年独奏家音乐会”(Young Soloists Concert)，这个传统不仅可以带来很好的票房收入，也可以让本地出色的年轻器乐爱好者们秀一秀身手。在上场音乐会中担纲独奏的克罗兹曼同学，四年前就曾是“少年独奏家音乐会”的座上宾。我简单了解了一下这个传统的背景：在加拿大，在到音乐学院进修前，小朋友们一般是跟随一位老师学琴，这和中国似乎较为接近。每年的“少年独奏家音乐会”便是从伦敦以及邻近地区的中小学生中进行选拔，由乐团音乐总监和乐手代表组成的委员会选出本年度的少年演奏家，在每年12月的系列音乐会上与乐团合奏。由于伦敦社区乐团并不是专业音乐团体，这一系列音乐会在形式上正式，但本质上还是属于社区活动，并不太“官味”，有些个独乐乐不如众乐乐的味道。我倒是有些羡慕这些小孩们能有这么一个非常棒但又较随性的机会能领略音乐的韵味。如果国内什么时候也能有这样既“社区”、又“正式”的活动，让小朋友们增长经验和自信，那就太好了。

　　今年的“少年独奏家音乐会”将在北美东部时间12月18日下午3点，在登打士街中央联合教堂举行。本年度的独奏家和演奏曲目分别为：杰西卡·提梅曼斯和李芸幸（音）演奏莫扎特的《小提琴、中提琴与乐队的交响协奏曲》，里尔·格兰莫演奏卡巴列夫斯基的《C大调小提琴协奏曲》，以及拉切尔·瓦里亚诺演奏圣-桑的《A小调第一号大提琴协奏曲》。

　　莫扎特的《交响协奏曲》作于1779年，这是中提琴家们非常喜欢的曲目。因为在20世纪之前，著名作品中几乎看不到中提琴的影子，只有这首是个例外。这也是我最喜爱的曲子之一，年中我曾在华工爱乐的年度音乐会上与何氏姐弟演奏此曲的第三乐章。这首曲子需要的乐队规模很小，除了弦乐以外只有两支双簧管和两支圆号。各声部均由最年长的乐手担纲演奏。

　　钢琴初学者们或许对卡巴列夫斯基比较熟悉，因为他专为初学者写过一些简单又动听的钢琴曲（很可惜我没弹过），他自1932年开始担任莫斯科音乐学院的教授。这首《C大调小提琴协奏曲》作于1948年，是首无论是演奏还是欣赏都相当刺激的曲目，但我听起来却颇有萧斯塔科维奇的作品中“戴着镣铐跳舞”的感觉。尤其是第三乐章的结尾部分，和我国四五十年前遍地流行的歌曲有惊人的相似。从音乐会前彩排来看，演奏此曲的格兰莫同学相当可圈可点，期待她明天的演奏。

　　圣-桑的《A小调大提琴协奏曲》同样是最著名的大提琴协奏曲之一；萧斯塔科维奇和拉赫马尼诺夫甚至会去掉“之一”二字，不过个人觉得哲学深度上还是德沃夏克的作品更胜一筹。虽然技术上此曲可以划分为三个乐章，但实际上这是首一气呵成的曲目，尤其是第二乐章的小步舞曲和第三乐章中间独奏大提琴横跨超过五个八度的上行音阶，极为精致优美。

　　伦敦社区乐团本乐季余下两场音乐会将分别在明年3月4日和5月13日举行，将演奏包括萧斯塔科维奇、埃尔加和马勒等人的作品。

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新发现的掠日彗星C/2011 W3 (Lovejoy)

Dec 4th

@星闻星语 | 1,606次浏览(views)

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　　北京时间2日晚上，国际天文联合会中央电报局在快报第2930/2931号中（貌似是负责发报的Daniel Green博士不小心发了两份相同内容的快报）宣布了一颗相当不寻常的新彗星发现：C/2011 W3 (Lovejoy)。这是由澳大利亚天文爱好者Terry Lovejoy在11月27日晚上发现的。即使初步的轨道分析也显示这是一枚克鲁兹族成员。这迅速在小天体圈内掀起了小小的震动，因为这可是1970年之后地面观测者首次发现克鲁兹族彗星！

　　克鲁兹彗星族是最著名的掠日彗星族，用19世纪德国著名天文学家Heinrich Kreutz的名字命名，因为他提出这一彗星族是由一颗巨大的彗星分裂形成的，这一理论开创彗星族理论先河，现在也被广为接受。这个彗星族最大的特点之一就是近日点几乎在太阳表面，因此除了极少数成员之外，大多数该族彗星都在通过近日点时被太阳高温蒸发。历史上多颗超亮彗星均是这一彗星族成员，比如1843年大彗星、1882年大彗星和1965年的池谷-关彗星等。由于克鲁兹彗星族大多数成员都比较小，因此只有空间太阳望远镜才可能发现。非常巧合的是，Terry Lovejoy也是首位通过空间望远镜发现掠日彗星的天文爱好者（1999年发现C/1999 O1）。

　　根据最新公布的轨道计算结果，这颗彗星将在12月16日前后通过近日点，但预计地面观测者较难观察到。预计它在通过近日点之前亮度可望超过0等。

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